тэги:
термех
категория:
образование
ответить
комментировать
в избранное
бонус
1 ответ:
старые выше
новые выше
по рейтингу
-1
Serj2002
[13]
более месяца назад
1 Техническая механика. Лекция Момент силы относительно центра как вектор. Какое-либо кинематическое состояние тел, имеющих точку или ось вращения, можно описать моментом силы, характеризующим вращательный эффект действия силы. Момент силы относительно центра — это векторное произведение радиус вектора r точки приложения силы на вектор силы. () = r Сила приложена к точке А, радиус -вектор которой относительно произвольного центра О определяется как r = A О h А Модуль момента силы, определяется векторным произведением r и, и углом α между радиус — вектором и вектором силы: () = r si ( r ) = r si (α) = r si α = h Плечо силы h кратчайшее расстояние от центра до линии действия силы (перпендикуляр из центра на линию действия силы). Вектор () направляется по правилу векторного произведения: момент силы относительно центра (точки) как вектор направлен перпендикулярно плоскости, в которой расположены сила и центр так, чтобы с его конца было видно, что сила пытается вращать тело вокруг центра против хода часовой стрелки. Единицей измерения момента силы есть [Hм]. Алгебраическая величина момента силы. Момент силы относительно центра в плоскости алгебраическая величина, которая равняется произведению модуля силы на плечо h относительно того же центра с учетом знака. ( ) h Знак момента силы зависит от направления, в котором сила пытается вращать вокруг центра: ) против хода часовой стрелки — ) по часовой стрелке — + (положительный); (отрицательный). +
2 Техническая механика. Лекция Свойства момента силы относительно центра (точки). ) Модуль момента силы относительно точки равняется удвоенной площади треугольнику построенного на векторах r и. ( ) h = АВ h = S ОАВ, AB h где S AB. ) Момент силы относительно точки не изменяется при перенесении силы вдоль ее линии действия, поскольку неизменным остается плечо силы. 3) Момент силы относительно центра (точки) равняется нулю ( ) 0, если: сила равняется нулю = 0; плечо силы h = 0, т.е. линия действия силы проходит через центр. Теорема Вариньона (о моменте равнодействующей). Момент равнодействующей плоской системы сходящихся сил относительно какого-либо центра равняется алгебраической сумме моментов составляющих сил системы относительно того же центра. ( R) ( ) Теория пар сил Сложение двух параллельных сил, направленных в одну сторону. ( Силы и, действуют на абсолютно твердое тело в точках А и В, соответственно., ІІ и направленны в одну сторону ) Равнодействующая системы двух параллельных сил направленных в одну сторону равняется по модулю сумме модулей составляющих сил R, параллельна им и направлена в том же направлении.
3 Техническая механика. Лекция Линия действия равнодействующей проходит между точками приложения составляющих на расстояниях от этих точек, обратно пропорциональных к силам: CB AB R Сложение двух параллельных сил, направленных в разные стороны (случай сил разных по модулю).. Силы и, действуют на абсолютно твердое тело в точках А и В, соответственно., ІІ и направлены в противоположные стороны. Равнодействующая двух параллельных, неравных по модулю, противоположно направленных сил параллельна им и направлена в направлении большей силы и по модулю равняется разности составляющих сил: R Линия действия равнодействующей проходит за пределами отрезка (со стороны большей силы), соединяющего точки их приложения, и отстоит от них на расстояния, обратно пропорциональные силам. BC AB R, BC Пары сил Пара сил система двух параллельных, равных по модулю и противоположных по направлению сил, приложенных к абсолютно твердому телу. h Плечо пары сил h расстояние между линиями действия сил пары, т.е. длина перпендикуляра, проведенного из произвольной точки линии действия одной из сил пары на линию действия второй силы. Плоскость действия пары сил это плоскость, в которой расположены линии действий сил пары. 3
if ($this->show_pages_images && $page_num < DocShare_Docs::PAGES_IMAGES_LIMIT) { if (! $this->doc[‘images_node_id’]) { continue; } // $snip = Library::get_smart_snippet($text, DocShare_Docs::CHARS_LIMIT_PAGE_IMAGE_TITLE); $snips = Library::get_text_chunks($text, 4); ?>
4 Техническая механика. Лекция Действие пары сил сводится к вращательному движению, которое определяется моментом пары. Моментом пары называется вектор с такими признаками: — он перпендикулярен плоскости пары; — направлен в ту сторону, откуда вращение, которое осуществляет пара, видно против часовой стрелки; — его модуль равняется произведению модуля одной из сил пары на плечо h пары с учетом знака Знак момента пары сил: h + вращение против — вращение по часовой стрелки часовой стрелке Момент пары сил равняется произведению модуля одной из сил пары на плечо пары. Момент пары свободный вектор для него ни точка приложения, ни линия действия не обозначены, они могут быть произвольными. Свойство момента пары сил: момент пары равняется моменту одной из сил относительно точки приложения второй силы. B ( ) A( ) ( ) Теоремы о паре сил Теорема. Пара сил не имеет равнодействующей, т.е. пару сил нельзя заменить одной силой. Теорема. Пара сил не является системой уравновешенных сил. Следствие: пара сил, действующая на абсолютно твердое тело, старается вращать его. 4
5 Техническая механика. Лекция Теорема 3. Сумма моментов сил пары относительно произвольного центра (точки) в пространстве является величиной неизменной и представляет собой вектор-момент этой пары. Теорема 4. Сумма моментов сил, которые составляют пару, относительно произвольного центра в плоскости действия пары не зависит от центра и равняется произведению силы на плечо пары с учетом знака, т.е. самому моменту пары. ( ) ( ) h Теорема 5 — об эквивалентности пар. Пары сил, моменты которых равны численно и по знаку, являются эквивалентными. Т.е. пару сил можно заменить или уравновесить только другой эквивалентной парой сил. Теорема 6 — об уравновешенности пары сил. Пара сил составляет уравновешенную систему сил тогда и только тогда, когда момент пары равняется нулю. Теорема 7 — о возможностях перемещения пары сил в плоскости ее действия. Пара сил, полученная перемещениям пары в любое место в плоскости ее действия, эквивалентна предоставленной паре. Теорема 8 — о добавлении пар сил в плоскости. Момент пары, эквивалентной предоставленной системе пар в плоскости, равняется алгебраической сумме моментов составляющих пар. Т.е. для сложения пар сил необходимо сложить их моменты. Условия равновесия системы пар сил. Пары сил в плоскости уравновешиваются в том случае, если алгебраическая сумма их моментов равняется нулю. 0 5
комментировать
в избранное
ссылка
отблагодарить